Perméabilité magnétique

En électromagnétisme des milieux en régime linéaire, la perméabilité magnétique caractérise la faculté d'un matériau à modifier un champ magnétique $\vec{B}$, c’est-à-dire à modifier les lignes de flux magnétique. Cette valeur dépend ainsi du milieu dans lequel il est produit où le champ magnétique varie linéairement avec l'excitation magnétique $\vec{H}$.

La canalisation du champ magnétique dans un matériau qui est également conducteur est d'autant plus réduite que la fréquence de variation des champs, la perméabilité et la conductivité sont élevées (du fait des courants induits).

Si le régime du matériau est dit linéaire, le champ magnétique $\vec{B}$ et le champ d'excitation magnétique $\vec{H}$ sont reliés, dans un matériau donné, par la relation dite « constitutive » :

où µ est la perméabilité magnétique du matériau (en H.m ie. henry/mètre).

Attention, cette relation de constitution est commode et se rencontre dans de nombreux cas mais n'est pas universelle, y échappe notamment les cycles d'hystérèse, les phénomènes de saturation, les milieux biréfringents, les milieux chiraux, les milieux optiques non linéaires, etc.

La perméabilité magnétique du matériau (μ) s'exprime par le produit de la perméabilité du vide (μ₀, exprimée en henry/mètre) et de la perméabilité relative (μ_r, sans dimension) :

μ = μ₀μ_r

• μ₀ est une constante universelle, la constante magnétique, qui vaut 4π×10 H/m
• μ_r dépend du matériau.

Dans l'air, le vide, les gaz, le cuivre, l'aluminium, la terre, et d'autres matériaux, μ_r est approximativement égal à 1, ces matériaux ne pouvant alors canaliser le champ magnétique.

On distingue les matériaux diamagnétiques (argent, cuivre, eau, or, plomb, zinc...), paramagnétiques (air, aluminium, magnésium, platine...) et ferromagnétiques (cobalt, fer, mu-métal, nickel ...).

Errata : B et H ne sont pas des quantités directement comparables car de dimensions différentes. A droite du schéma lire B signe de comparaison μ₀H

En général, les matériaux diamagnétiques et paramagnétiques présentent des valeurs de perméabilité relative proche de 1. La perméabilité absolue μ des matériaux diamagnétiques et paramagnétiques est donc pratiquement égale à celle du vide, c'est-à-dire 4π×10 H/m.

La perméabilité des matériaux ferromagnétiques n'est pas constante mais dépend de l'excitation magnétique $\vec{H}$. Pour de faible valeur de $\vec{H}$, la valeur de μ_r est plutôt faible, on parle de seuil avant que le champ d'excitation H ne produise une induction B significative, mais elle croît avec la valeur de $\vec{H}$ en passant par un maximum et peut redevenir unitaire ensuite au delà d'un certain seuil en raison d'une saturation (on parle de saturation magnétique). Pour cette raison, nous indiquons des valeurs maximales de perméabilité relative dans le tableau ci-dessous.

Pour les matériaux ferromagnétiques, il existe une température caractéristique, dite température de Curie T_c, au-dessus de laquelle ils perdent leur propriété ferromagnétique :

Quelques températures de Curie :

• Cobalt : 1 115 °C
• Fer : 770 °C
• Mumetal : 420 °C
• Nickel : 358 °C

Au-delà de la température de Curie T_c, les matériaux ferromagnétiques redeviennent paramagnétiques.

On a la relation : ${\epsilon }_0{\mu }_0=\frac{1}{c^2}$